1.緊縮機振動的迭加復合

兩個緊縮機振動標的目的雷同、頻率雷同的簡諧振動合成時,合 成振動還是簡諧振動，其角頻率不變。

兩個緊縮機振動標的目的雷同，但角頻率不同的振 動，其合成振動不是簡諧振動，合成動振的動振幅A是隨 時光變化的函數。

兩個緊縮機振幅雷同初相位相等而頻率相近的簡諧振動,迭加后發生“拍”的征象, 即合成振動的振幅的包絡線隨時光作周期性遲緩變化， 時增時減，依照拍頻振動。

兩個緊縮機振動標的目的互相垂直的簡諧振動的合成。設兩個簡 諧振動周期雷同，振動方程為:

運動軌跡是一個橢圓。如若A:= Az,則軌跡為一個正 圓。一般情形下，二個互相垂直的簡諧振動合成時，可經由過程 波示器察看到一種鳴做利薩如圖的龐雜圖形。

利用這些圖形,若兩緊縮機振動頻率成簡樸整數 則可由一已知頻率求另一未知頻率; 若頻率比已知, 則比,可以用這種圖形求出相位差。

假如頻率與初相角不相等，合成振動就變得很是龐雜了。

2.緊縮機復合振動的分化

為知足辨認振動特性的要求，以診斷造成有害振動的原 常需將復合振動分化成一系列簡諧振動分量，這項事情 因，般是由專門的緊縮機來完成的，如頻率剖析儀,快速傅里葉 變換處置機等均可在很短時光內完成頻譜剖析事情。

為將復合振動分化成諧波分量,須要利用數學上熟知的 傅里葉級數道理和傅里葉積分方式。

前者合用于周期振動情 況，后者合用于非周期振動情形。

按傅里葉級數道理，一個 龐雜的周期函數,可分化為許多種頻率的簡諧函數之和，即 以角頻率為橫坐標將各諧波的幅值X.和相位9。

畫出來， 即可獲得該復合周期振動頻譜圖。

復合周期振動的頻譜是一些離散的線譜。

反過來，我們可以將一系列諧波迭合獲得本來被分化的周期函 數,這周期函數的波形變化頻率和基波頻率雷同。

幾組周期振幅均不同的諧波合成的復合振動波形，需指出 的是并非肆意頻率的諧波均可迭合成周期函數波,只有每 一對頻率之比都是有理數時，兩個或幾個諧波之和才是周期 性的。

對付非周期函數,我們可以將它望成是周期無窮長的周 期函數,也說是說，合成波要在無限年夜的時光后才反復出 現，以此來懂得其基頻將是無限小,在此情形下描寫非周期 函數的離散線譜將連成持續的曲線。

是以,對付非周期振動 的分化不克不及利用傅里葉級數方式，而必需采取傅里葉積分的 方式。